Reflexión electromagnética/Índice/Tabla 3.1

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Tabla 3.1 En la tabla se aprecia el comportamiento de la permitividad y la conductividad cuando es afectada por una frecuencia vemos que la frecuencia en algunos materiales puede afectar bien sea su conductividad o su permitividad relativa, para materiales superconductores la conductividad no es afectada por la variación de frecuencia. Material Relative Permittivity Conductividad Frecuencia (MHz) Suelo Pobre 4 0.001 100 Tierra Tipica 15 0.005 100 Tierra Buena 25 0.02 100 Agua de Mar 81 5.0 100 Ladrillo 4.44 0.001 4000 Caliza 7.51 0.028 4000 Vidrio, Corning 707 4 0.00000018 1 Vidrio, Corning 707 4 0.000027 100 Vidrio, Corning 707 4 0.005 10000 Figure 3.4 Parámetros de material en varias frecuencias $\Gamma _{||}={\frac {E_{r}}{E_{i}}}={\frac {\eta _{2}sin\theta _{t}-\eta _{1}sin\theta _{i}}{\eta _{2}sin\theta _{t}+\eta _{1}sin\theta _{i}}}$ $\Gamma _{L}={\frac {E_{r}}{E_{i}}}={\frac {\eta _{_{2}}sin\theta _{i}-\eta _{1}sin\theta _{t}}{\eta _{2}sin\theta {i}+\eta _{1}sin\theta _{t}}}$

Figure 3.4 Figure 3.4 Material Parameters at various Frequencies Because of superposition, only two orthogonal polarizations need be considered to solve general reflection problems. The reflection coefficients for the two cases of parallel and perpendicular E-field polarization at the boundary of two dielectrics are given by $\Gamma _{||}={\frac {E_{r}}{E_{i}}}={\frac {\eta _{2}sin\theta _{t}-\eta _{1}sin\theta _{i}}{\eta _{2}sin\theta _{t}+\eta _{1}sin\theta _{i}}}$ <math>\Gamma_{L}=\frac{E_{r}}{E_{i}}=\frac{\eta_{_2}sin\theta_{i}-\eta_{1}